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優(yōu)勢供應德國進(jìn)口precitec激光鏡片

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江蘇邱成機電有限公司
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公司

秒連續鎖模激光器就是脈沖寬度壓縮到ps量級的“超短”脈沖連續鎖模激光器。按照泵浦方式，可以分為燈泵浦皮秒連續鎖模激光器和半導體泵浦皮秒連續鎖模激光器；按照鎖模方式，可以分為半導體可飽和吸收體連續鎖模皮秒激光器和染料連續鎖模皮秒鎖模激光器；按照激光媒質(zhì)，可以分為固體皮秒連續鎖模激光器和光纖皮秒連續鎖模激光器等。 一般采用半導體可飽和吸收鏡作為鎖模器件，LD泵浦的皮秒連續鎖模激光器。所謂半導體可飽和吸收鏡，一般是采用外延法將半導體可飽和吸收體直接生長(cháng)在半導體布拉格反射鏡上，因此被叫做可飽和半導體布拉格反射簡(jiǎn)稱(chēng)或半導體可飽和吸收鏡

可以設想，如果大量原子處在高能級E2上，當有一個(gè)頻率 ν=（E2-E1）/h的光子入射，從而激勵E2上的原子產(chǎn)生受激輻射，得到兩個(gè)特征*相同的光子，這兩個(gè)光子再激勵E2能級上原子，又使其產(chǎn)生受激輻射，可得到四個(gè)特征相同的光子，這意味著(zhù)原來(lái)的光信號被放大了。這種在受激輻射過(guò)程中產(chǎn)生并被放大的光就是激光。

愛(ài)因斯坦1917提出受激輻射，激光器卻在1960年問(wèn)世，相隔43年，為什么？主要原因是，普通光源中粒子產(chǎn)生受激輻射的概率極小。當頻率一定的光射入工作物質(zhì)時(shí)，受激輻射和受激吸收兩過(guò)程同時(shí)存在，受激輻射使光子數增加，受激吸收卻使光子數減小。物質(zhì)處于熱平衡態(tài)時(shí)，粒子在各能級上的分布，遵循平衡態(tài)下粒子的統

激光

計分布律。按統計分布規律，處在較低能級E1的粒子數必大于處在較高能級E2的粒子數。這樣光穿過(guò)工作物質(zhì)時(shí)，光的能量只會(huì )減弱不會(huì )加強。要想使受激輻射占優(yōu)勢，必須使處在高能級E2的粒子數大于處在低能級E1的粒子數。這種分布正好與平衡態(tài)時(shí)的粒子分布相反，稱(chēng)為粒子數反轉分布，簡(jiǎn)稱(chēng)粒子數反轉。如何從技術(shù)上實(shí)現粒子數反轉是產(chǎn)生激光的必要條件。

理論研究表明，任何工作物質(zhì)，在適當的激勵條件下，可在粒子體系的特定高低能級間實(shí)現粒子數反轉。若原子或分子等微觀(guān)粒子具有高能級E2和低能級E1，E2和E1能級上的布居數密度為N2和N1，在兩能級間存在著(zhù)自發(fā)發(fā)射躍遷、受激發(fā)射躍遷和受激吸收躍遷等三種過(guò)程。受激發(fā)射躍遷所產(chǎn)生的受激發(fā)射光，與入射光具有相同的頻率、相位、傳播方向和偏振方向。因此，大量粒子在同一相干輻射場(chǎng)激發(fā)下產(chǎn)生的受激發(fā)射光是相干的。受激發(fā)射躍遷幾率和受激吸收躍遷幾率均正比于入射輻射場(chǎng)的單色能量密度。當兩個(gè)能級的統計權重相等時(shí)，兩種過(guò)程的幾率相等。在熱平衡情況，所以自發(fā)吸收躍遷占優(yōu)勢，光通過(guò)物質(zhì)時(shí)通常因受激吸收而衰減。外界能量的激勵可以破壞熱平衡而使

激光

這種狀態(tài)稱(chēng)為粒子數反轉狀態(tài)。在這種情況下，

受激發(fā)射躍遷占優(yōu)勢。光通過(guò)一段長(cháng)為l的處于粒子數反轉狀態(tài)的激光工作物質(zhì)（激活物質(zhì)）后，光強增大eGl倍。G為正比于（N2-N1）的系數，稱(chēng)為增益系數，其大小還與激光工作物質(zhì)的性質(zhì)和光波頻率有關(guān)。一段激活物質(zhì)就是一個(gè)激光放大器。如果，把一段激活物質(zhì)放在兩個(gè)互相平行的反射鏡（其中至少有一個(gè)是部分透射的）構成的光學(xué)諧振腔中（圖1），處于高能級的粒子會(huì )產(chǎn)生各種方向的自發(fā)發(fā)射。其中，非軸向傳播的光波很快逸出諧振腔外：軸向傳播的光波卻能在腔內往返傳播，當它在激光物質(zhì)中傳播時(shí)，光強不斷增長(cháng)。如果諧振腔內單程小信號增益G0l大于單程損耗δ（G0l是小信號增益系數），則可產(chǎn)生自激振蕩。原子的運動(dòng)狀態(tài)可以分為不同的能級，當原子從高能級向低能級躍遷時(shí)，會(huì )釋放出相應能量的光子（所謂自發(fā)輻射